ISO 8529-1:2021

NORME ISO
INTERNATIONALE 8529-1
Deuxième édition
2021-11
Champs de rayonnement neutronique
de référence —
Partie 1:
Caractéristiques et méthodes de
production
Neutron reference radiations fields —
Part 1: Characteristics and methods of production
Numéro de référence
ISO 8529-1:2021(F)
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ISO 8529-1:2021(F)
Sommaire Page
Avant-propos .iv
Introduction .v
1 Domaine d’application . 1
2 Références normatives .1
3 Termes et définitions . 2
4 Spectre large de référence de champs de rayonnement neutronique produits avec
des sources de radionucléides .3
4.1 Vue d’ensemble . 3
4.2 Types de sources d’étalonnage . 3
4.3 Forme et gainage de la source . 4
4.4 Composante photonique du champ de neutrons . 5
4.5 Distribution en énergie du débit d’émission d’une source de neutrons. 5
4.6 Débit de fluence neutronique produit par une source . 5
4.7 Détermination du débit d’émission d’une source de neutrons . 6
4.8 Installation d’irradiation . 7
5 Champs de rayonnement de référence pour la détermination de la réponse des
dispositifs de mesure des neutrons en fonction de l’énergie des neutrons .7
5.1 Vue d’ensemble . 7
5.2 Propriétés générales . 7
5.3 Champs de rayonnement neutronique de référence produits par des accélérateurs
de particules . 8
5.3.1 Exigences générales . 8
5.3.2 Énergie des particules chargées . 9
5.3.3 Spectre neutronique . . 9
5.3.4 Contribution des neutrons parasites et diffusés . 9
5.3.5 Mesurage et surveillance de la fluence neutronique . 10
5.4 Champs de rayonnement neutronique de référence produits par des réacteurs . 10
5.4.1 Exigences générales . 10
5.4.2 Production et surveillance . 10
6 Champs de rayonnement neutronique thermique de référence.11
Annexe A (informative) Représentation sous forme de tableaux et de graphiques des
spectres de neutrons pour les sources de radionucléides .13
Annexe B (normative) Distribution en énergie du débit d’émission de neutrons
252
pour la source de Cf .15
252
Annexe C (informative) Caractéristiques des sources de Cf modéré par D O .17
2
241
Annexe D (informative) Caractéristiques des sources Am-Be .21
Annexe E (informative) Caractéristiques de débit d’émission angulaire des sources
neutroniques de radionucléides . .25
Annexe F (normative) Débit de fluence neutronique thermique conventionnelle .28
Bibliographie .30
iii
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Avant-propos
L’ISO (Organisation internationale de normalisation) est une fédération mondiale d’organismes
nationaux de normalisation (comités membres de l’ISO). L’élaboration des Normes internationales est
en général confiée aux comités techniques de l’ISO. Chaque comité membre intéressé par une étude
a le droit de faire partie du comité technique créé à cet effet. Les organisations internationales,
gouvernementales et non gouvernementales, en liaison avec l’ISO participent également aux travaux.
L’ISO collabore étroitement avec la Commission électrotechnique internationale (IEC) en ce qui
concerne la normalisation électrotechnique.
Les procédures utilisées pour élaborer le présent document et celles destinées à sa mise à jour sont
décrites dans les Directives ISO/IEC, Partie 1. Il convient, en particulier de prendre note des différents
critères d’approbation requis pour les différents types de documents ISO. Le présent document
a été rédigé conformément aux règles de rédaction données dans les Directives ISO/IEC, Partie 2
(voir www.iso.org/directives).
L’attention est attirée sur le fait que certains des éléments du présent document peuvent faire l’objet de
droits de propriété intellectuelle ou de droits analogues. L’ISO ne saurait être tenue pour responsable
de ne pas avoir identifié de tels droits de propriété et averti de leur existence. Les détails concernant
les références aux droits de propriété intellectuelle ou autres droits analogues identifiés lors de
l’élaboration du document sont indiqués dans l’Introduction et/ou dans la liste des déclarations de
brevets reçues par l’ISO (voir www.iso.org/brevets).
Les appellations commerciales éventuellement mentionnées dans le présent document sont données
pour information, par souci de commodité, à l’intention des utilisateurs et ne sauraient constituer un
engagement.
Pour une explication de la nature volontaire des normes, la signification des termes et expressions
spécifiques de l’ISO liés à l’évaluation de la conformité, ou pour toute information au sujet de l’adhésion
de l’ISO aux principes de l’Organisation mondiale du commerce (OMC) concernant les obstacles
techniques au commerce (OTC), voir le lien suivant: www.iso.org/iso/fr/avant-propos.
Le présent document a été élaboré par le comité technique ISO/TC 85, Énergie nucléaire, technologies
nucléaires, et radioprotection, sous-comité SC 2, Radioprotection.
Une liste de toutes les parties de la série ISO 8529 se trouve sur le site web de l’ISO.
Il convient que l’utilisateur adresse tout retour d’information ou toute question concernant le présent
document à l’organisme national de normalisation de son pays. Une liste exhaustive desdits organismes
se trouve à l’adresse www.iso.org/fr/members.html.
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Introduction
Le présent document constitue la première partie d’une série de trois Normes internationales relatives
à l’étalonnage des dosimètres et des débitmètres utilisés pour les besoins de la protection contre les
rayonnements neutroniques. Il décrit les caractéristiques et les méthodes de production des champs
de rayonnement neutronique de référence à utiliser pour des étalonnages. L’ISO 8529-2 décrit les
notions fondamentales ayant trait aux grandeurs physiques caractérisant le champ de rayonnement
et les modes opératoires d’étalonnage en termes généraux, en insistant sur les débitmètres actifs
et l’utilisation de sources de radionucléides. L’ISO 8529-3 concerne les dosimètres destinés à la
surveillance de zone et à la surveillance individuelle, en décrivant les modes opératoires respectifs
d’étalonnage et de détermination de leur réponse exprimée dans les grandeurs opérationnelles de la
Commission internationale sur les unités et les mesures des rayonnements (ICRU). Les coefficients de
conversion servant à convertir la fluence neutronique dans ces grandeurs opérationnelles sont fournis
dans l’ISO 8529-3.
v
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NORME INTERNATIONALE ISO 8529-1:2021(F)
Champs de rayonnement neutronique de référence —
Partie 1:
Caractéristiques et méthodes de production
1 Domaine d’application
Le présent document spécifie les champs neutroniques de référence, s’inscrivant dans le domaine
d’énergie allant des «thermiques» jusqu’à 20 MeV, destinés à l’étalonnage des dispositifs de mesure des
neutrons utilisés à des fins de radioprotection et pour déterminer leur réponse en fonction de l’énergie
des neutrons.
Le présent document traite uniquement des méthodes de production et de caractérisation des champs
de rayonnement neutronique de référence. Les modes opératoires d’application de ces champs de
rayonnement à des fins d’étalonnage sont décrits dans les références [1] et [2].
Les champs de rayonnement neutronique de référence spécifiés sont:
— les champs de neutrons issus de sources de radionucléides, y compris les champs de neutrons
de sources placées dans un modérateur;
— les champs de neutrons produits par réactions nucléaires avec des particules chargées issues
d’accélérateurs;
— les champs de neutrons issus de réacteurs.
Compte tenu des méthodes de production et de leur utilisation, ces champs de rayonnement neutronique
de référence sont, pour les besoins du présent document, traités dans les trois articles distincts suivants:
— l’Article 4 spécifie les sources de neutrons de radionucléides à spectre large destinées à l’étalonnage
de dispositifs de mesure des neutrons. Il convient que ces sources soient utilisées par des laboratoires
chargés de l’étalonnage de routine des dispositifs de mesure des neutrons dont la conception
particulière a déjà fait l’objet d’un essai de type;
— l’Article 5 spécifie les neutrons monoénergétiques produits par des accélérateurs et les neutrons
produits dans des réacteurs à spectre large ou quasi monoénergétiques, destinés à déterminer la
réponse de dispositifs de mesure des neutrons en fonction de l’énergie des neutrons. Ces champs
de rayonnement neutronique de référence étant produits dans des laboratoires spécialisés et bien
équipés, seul un minimum de détails expérimentaux est donné;
— l’Article 6 spécifie les champs neutroniques thermiques qui peuvent être produits par des sources
de radionucléides modérées, des accélérateurs ou des réacteurs.
2 Références normatives
Les documents suivants sont cités dans le texte de sorte qu’ils constituent, pour tout ou partie de leur
contenu, des exigences du présent document. Pour les références datées, seule l’édition citée s’applique.
Pour les références non datées, la dernière édition du document de référence s’applique (y compris les
éventuels amendements).
ISO 29661, Champs de rayonnement de référence pour la radioprotection — Définitions et concepts
fondamentaux
1
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ISO 8529-1:2021(F)
3 Termes et définitions
Pour les besoins du présent document, les termes et définitions de l'ISO 29661 ainsi que les suivants,
s’appliquent.
L’ISO et l’IEC tiennent à jour des bases de données terminologiques destinées à être utilisées en
normalisation, consultables aux adresses suivantes:
— ISO Online browsing platform: disponible à l’adresse https:// www .iso .org/ obp;
— IEC Electropedia: disponible à l’adresse https:// www .electropedia .org/ .
3.1
débit d’émission neutronique d’une source de neutrons
B
quotient différentiel de N par rapport au temps, N étant le nombre de neutrons émis par la source, dans
toutes les directions
dN
B=
dt
–1
Note 1 à l'article: L’unité du débit d’émission neutronique est s .
3.2
distribution directionnelle du débit d’émission de neutrons
distribution angulaire du débit d’émission de neutrons
B
Ω
quotient différentiel de B par rapport à un angle solide, Ω étant une direction spatiale spécifique
dB
B =
Ω
dΩ
–1 –1
Note 1 à l'article: L’unité de la distribution directionnelle du débit d’émission de neutrons est s sr .
3.3
distribution en énergie du débit d’émission de neutrons
spectre du débit d’émission de neutrons
B
E
quotient différentiel de B par rapport à l’énergie, E étant l’énergie des neutrons
dB
B =
E
dE
–1 –1
Note 1 à l'article: L’unité du spectre du débit d’émission de neutrons est s J ; une unité fréquemment utilisée
–1 –1
est s MeV .
Note 2 à l'article: Les termes «spectre» et «distribution en énergie» sont considérés comme des équivalents.
Note 3 à l'article: Le débit d’émission d’une source de neutrons B est calculé d’après B de la façon suivante:
E
∞
BB= dE
E
∫
0
Note 4 à l'article: À une distance l d’une source ponctuelle, la distribution en énergie du débit de fluence φ ,
E
dû aux neutrons émis de façon isotrope à partir de la source ponctuelle avec un débit d’émission spectrale de
neutrons B (en négligeant l’influence de l’air et de la matière environnante), est donné par:
E
B
E
ϕ =
E
2
4πl
2
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3.4
énergie moyenne en fluence des neutrons
E
énergie neutronique moyennée sur la distribution en énergie de la fluence
∞
1
EE=⋅Φ EEd
()
E
∫
Φ
0
où Φ (E) est la distribution en énergie de la fluence des neutrons et Φ est la fluence totale.
E
4 Spectre large de référence de champs de rayonnement neutronique produits
avec des sources de radionucléides
4.1 Vue d’ensemble
Le présent article spécifie les champs de rayonnement neutronique de référence produits par des
sources radioactives particulièrement appropriées à l’étalonnage de dispositifs de mesure des neutrons
(voir la référence [2]).
Des champs de neutrons thermiques de référence peuvent être obtenus en modérant les sources de
radionucléides, mais ils sont traités dans l’Article 6.
4.2 Types de sources d’étalonnage
Les sources de radionucléides indiquées dans le Tableau 1 doivent être utilisées pour produire des
champs de rayonnement neutronique de référence. Les valeurs numériques indiquées dans le Tableau 1
doivent uniquement être considérées comme des valeurs indicatives des caractéristiques marquantes
des sources, car les propriétés d’une source particulière varient avec la construction de cette source,
en raison de la diffusion et de l’absorption des rayonnements neutroniques et gamma, et en fonction
des impuretés isotopiques du matériau radioactif utilisé. Par conséquent, des détails sont donnés
sur le gainage de la source (voir 4.3), et la méthode de détermination de l’anisotropie de l’émission
neutronique est spécifiée (voir l’Annexe E).
252 252
Le Cf présente un débit d’émission de neutrons spécifique élevé et les sources de Cf sont donc
comparativement petites. Étant donné leur période courte de 2,647 ans, il est nécessaire de les
remplacer à intervalles réguliers.
252 252
La source de Cf modéré par D O est idéalement composée d’une source ponctuelle de Cf placée au
2
centre d’une sphère d’eau lourde de 300 mm de diamètre, entourée
a) d’une coquille de fer de 0,8 mm d’épaisseur, et
b) d’une coquille de cadmium de 1 mm d’épaisseur.
Dans la pratique, les laboratoires de référence ont mis au point plusieurs conceptions présentant de
légères différences au niveau de leurs détails de construction, tels que le guide utilisé pour positionner
la source au centre de la sphère, le matériau utilisé pour contenir l’eau lourde, et la structure employée
pour suspendre ou contenir la sphère modératrice. De plus, chaque assemblage modérateur présente
252
une pureté de D O et une capsule de source de Cf spécifiques. L’expérience des laboratoires de
2
252
référence suggère que la variabilité de la construction des sources de Cf modéré par D O engendre
2
[3]
des différences non négligeables dans la distribution en énergie de la fluence des neutrons . Il convient
252
que les laboratoires caractérisent leurs sources de Cf modéré par D O par des simulations et des
2
mesurages spectrométriques. Il est recommandé de procéder à des comparaisons afin de contrôler la
distribution en énergie du débit d’émission de neutrons et les grandeurs moyennées sur le spectre. Un
252
spectre représentatif de la source de Cf modéré par D O a été obtenu, pour les besoins du présent
2
document, par des simulations Monte Carlo. Dans ce modèle, 11,4 % des neutrons de la source sont
absorbés dans l’assemblage modérateur. Voir l’Annexe C pour obtenir des détails.
3
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ISO 8529-1:2021(F)
241
Les sources de neutrons Am-Be (α,n) comprennent des alliages, mélanges ou composés appropriés
d’américium, tels qu’un mélange comprimé d’oxyde d’américium et de béryllium, le cas échéant.
Voir l’Annexe D pour obtenir des détails.
241 [4][5][6] [7]
Outre les sources énumérées dans le Tableau 1, des sources telles que Am-B(α,n) Pu-Li(α,n)
[8] [8] 241 [6] 241 [9] 244 [10]
, Pu-Be(α,n) , Am-F(α,n) , Am-Li(α,n) et Cm sont également utilisées mais ne sont pas
1))
spécifiquement traitées dans le présent document .
Tableau 1 — Sources des radionucléides de référence pour l’étalonnage de dispositifs de
mesure des neutrons
Débit d’émission Rapport entre les débits d’équi-
Énergie moyenne
Période spécifique de la valent de dose ambiant «pho-
a
en fluence
Source b c
source tons» et «neutrons »
d –1 –1
a MeV s kg
252
Cf
15 e
2,647 0,57 2,1 × 10 <0,18
(modéré par D O)
2
252 15 f
2,647 2,13 2,4 × 10 0,05
Cf
–1 –1
  s Bq
241
Am-Be(α,n)

g
petite source 4,17
−5 h
432,6 6 × 10 <0,035
grande source 4,05
a
Les valeurs rapportées sont calculées en appliquant la définition de l’énergie moyenne en fluence des neutrons donnée
en 3.4, aux spectres représentés sous forme de tableaux dans les Annexes B, C et D.
b 252 241
Pour les sources Cf, le débit d’émission spécifique est lié à la masse de californium. Pour les sources Am-Be, il est
241
lié à l’activité du Am et est sujet à des variations en fonction du procédé de fabrication et du degré de mélange. Pour les
252 241
sources Cf et Am-Be, les valeurs sont uniquement indicatives. Pour toute source utilisée pour produire des champs de
référence, une détermination du débit d’émission de neutrons est nécessaire. Des informations sur les sources sont données
252 252
dans les Références [3][11][12] pour le Cf modéré, dans la Référence [13] pour le Cf, et dans les Références [4][5][14]
241
[16] pour le Am-Be.
c
Calculés à partir des spectres de neutrons donnés dans les Annexes B, C et D et des coefficients de conversion spécifiés
dans la Référence [17].
d 252 241
1 a = 1 année solaire moyenne = 31 556 926 s ou 365,242 20 jours. Les incertitudes sur la période du Cf et du Am
peuvent être respectivement supposées égales à 0,1 % (k = 1) et 0,14 % (k = 1). La période et l’incertitude associée sont
extraites de la Référence [18].
e
Données extraites des Références [12][19].
f 252
Pour un gainage d’acier d’environ 2,5 mm d’épaisseur. Le spectre gamma de faible énergie du Cf est facilement
protégé par la petite quantité d’acier du gainage. D’autres détails de construction sont susceptibles d’affecter le rapport.
252
Des données relatives à la composante photonique du champ de Cf sont disponibles dans les Références [20][22].
g 241
Pour obtenir la définition des «petites» et «grandes» sources Am-Be, voir l’Annexe D.
h
Pour les sources encapsulées dans un blindage en plomb supplémentaire de 1 mm à 2 mm d’épaisseur, voir 4.4 pour
obtenir de plus amples informations.
4.3 Forme et gainage de la source
La forme idéale de la source serait sphérique, mais elle est cylindrique dans la majorité des sources
réelles. Dans ce dernier cas, il est préférable que le diamètre et la longueur soient sensiblement
identiques. Il convient que l’épaisseur du gainage soit uniforme et faible par rapport au diamètre
241
extérieur. Pour une source Am-Be(α,n), la distribution spectrale, principalement dans le domaine
d’énergie inférieur à environ 2 MeV, dépend, dans une certaine mesure, de la taille et de la composition
[5][15][16]
de la source . Voir l’Annexe D pour obtenir de plus amples détails.
[23]
Il convient que les sources soient conformes aux exigences de gainage de l’ISO 2919.

1) ) Les sources (α,n) à base de plutonium peuvent en fait inclure plusieurs isotopes du plutonium, tels que
238 239 240 241 242
Pu, Pu, Pu, Pu et Pu.
4
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4.4 Composante photonique du champ de neutrons
252
En ce qui concerne le Cf, le rapport entre les débits d’équivalent de dose ambiant «photons»
et «neutrons» dépend de l’âge de la source, en raison de l’accumulation de produits de fission émetteurs
gamma, ainsi que du gainage de la source. La valeur de 5 % indiquée dans le Tableau 1 se rapporte à
de nouvelles sources. Au cours des 30 premières années, cette valeur restera probablement inférieure
[20][22]
à 10 % .
241
La source Am-Be(α,n) peut être recouverte d’un blindage en plomb afin de réduire la composante
gamma. Une épaisseur de 1 mm à 2 mm réduit le débit d’équivalent de dose «photons» et «neutrons»
[20][21][23]
à moins de 3,5 % . Ce rapport ne dépend pas de l’activité de l’americium et du gainage
de la source. Le blindage en plomb produit une modification négligeable (inférieure à 1 %) du débit
d’équivalent de dose «neutrons». En l’absence de blindage en plomb, le débit d’équivalent de dose
«photons» et «neutrons» (provenant principalement du rayonnement gamma de 59,5 keV) dépend de
[20]
la construction de la source. Sur la base des données bibliographiques , il diminue à mesure que la
taille physique de la source augmente. Les valeurs types pour les sources nues sont de 50 % pour les
petites sources (de l’ordre de 37 GBq), 30 % et 20 % pour les grandes sources (370 GBq et 555 GBq
respectivement).
4.5 Distribution en énergie du débit d’émission d’une source de neutrons
Dans le présent document, les représentations des spectres de neutrons sous forme de tableaux et de
graphiques sont traitées à l’Annexe A.
252
La distribution en énergie indiquée à l’Annexe B doit être utilisée pour les sources Cf.
252
Le spectre de la source Cf modéré par D O est affecté par les détails de construction de la sphère
2
modératrice, la pureté du D O et toute matière additionnelle entourant la source. Voir l’Annexe C pour
2
obtenir des détails.
241
Pour Am-Be, les sources avec différentes capsules, l’activité de l’américium, la composition chimique,
la granularité de la matière active et les méthodes de construction entraînent des spectres légèrement
différents. Cet aspect est traité à l’Annexe D.
Les coefficients de conversion fluence-équivalent de dose moyennés sur le spectre, h , peuvent être
Φ
calculés à partir des spectres, d’après la Formule (1):
∞
1
hh= ()EEΦ d (1)
ΦΦ E
∫
Φ
0
où Φ est supposé proportionnel à B et h (E) est le coefficient de conversion fluence-équivalent de
E E Φ
dose en fonction de l’énergie extrait de la référence [17].
4.6 Débit de fluence neutronique produit par une source
Le débit de fluence produit par une source de neutrons est principalement déterminé à partir de son
débit d’émission de neutrons, B, et de la distance entre le centre de la source et le point de mesure. Les
sources de neutrons présentent généralement une émission neutronique anisotrope dans un système
de coordonnées dont l’origine est au centre géométrique de la source. Le système de coordonnées est
représenté sur la Figure 1.
Le débit d’émission de neutrons, B, et sa distribution directionnelle, dB/dΩ, dans la direction utilisée
pour les étalonnages, doivent être déterminés (voir aussi l’Annexe E,).
[24]
Pour les besoins de la détermination de la distribution directionnelle , il convient que le dispositif
de mesure présente le plus petit angle solide permettant d’obtenir de bonnes statistiques, ainsi qu’une
dépendance énergétique suffisamment faible de la réponse en fluence afin d’éviter toute sensibilité aux
variations de l’énergie en fonction de l’angle. Il est recommandé de corriger les mesurages d’anisotropie
en fonction de la contribution des neutrons diffusés.
5
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ISO 8529-1:2021(F)
Une fois cette correction effectuée, le débit de fluence neutronique à une distance l du centre de la
source dans une direction pour laquelle θ = 90° peut alors être obtenu par la Formule (2):
dB 1
ϕ =× (2)
()l,90°
2
dΩ
l
Le débit de fluence neutronique obtenu à partir de cette expression doit aussi encore être corrigé
en fonction de l’atténuation dans l’air et de la diffusion par l’air et les matériaux environnants.
Ces corrections, qui sont uniquement négligeables dans des circonstances exceptionnelles, sont décrites
en détail dans la référence [1].
Figure 1 — Système de coordonnées pour le cas d’une source à émission anisotrope
4.7 Détermination du débit d’émission d’une source de neutrons
241 252
Le débit d’émission des sources Am-Be(α,n) et Cf doit être mesuré par un laboratoire de référence
avant utilisation. Les laboratoires de référence peuvent généralement mesurer le débit d’émission des
[25]
sources de neutrons avec une incertitude-type relative d’environ 1,5 % (k = 1) .
241
Pour les sources d' Am-Be(α,n), il est possible que les composants constitutifs puissent, au fil
du temps, migrer les uns par rapport aux autres, en entraînant une variation du débit d’émission de la
source de neutrons.
252
Le débit d’émission d’une source de Cf doit être corrigé quotidiennement en fonction de la
décroissance radioactive. Il est important de tenir compte de la décroissance de tous les constituants de
250 254 248 252 [26]
la source, y compris du Cf, du Cf et du Cm dans les sources Cf disponibles . Par conséquent,
le fabricant doit fournir un certificat de composition isotopique daté et un enregistrement de la dernière
fois où le curium a été retiré du matériau de la source.
Il est recommandé de contrôler le débit d’émission des sources de neutrons tous les cinq ans.
Une alternative au réétalonnage des sources dans un bain de sulfate de manganèse consiste à effectuer
des essais de stabilité réguliers p
...

FINAL
INTERNATIONAL ISO/FDIS
DRAFT
STANDARD 8529-1
ISO/TC 85/SC 2
Reference neutron radiations fields —
Secretariat: AFNOR
Voting begins on:
Part 1:
2021-08-20
Characteristics and methods of
Voting terminates on:
production
2021-10-15
Champs de rayonnement neutronique de référence —
Partie 1: Caractéristiques et méthodes de production
RECIPIENTS OF THIS DRAFT ARE INVITED TO
SUBMIT, WITH THEIR COMMENTS, NOTIFICATION
OF ANY RELEVANT PATENT RIGHTS OF WHICH
THEY ARE AWARE AND TO PROVIDE SUPPOR TING
DOCUMENTATION.
IN ADDITION TO THEIR EVALUATION AS
Reference number
BEING ACCEPTABLE FOR INDUSTRIAL, TECHNO-
ISO/FDIS 8529-1:2021(E)
LOGICAL, COMMERCIAL AND USER PURPOSES,
DRAFT INTERNATIONAL STANDARDS MAY ON
OCCASION HAVE TO BE CONSIDERED IN THE
LIGHT OF THEIR POTENTIAL TO BECOME STAN-
DARDS TO WHICH REFERENCE MAY BE MADE IN
©
NATIONAL REGULATIONS. ISO 2021

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ISO/FDIS 8529-1:2021(E)

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ISO/FDIS 8529-1:2021(E)

Contents Page
Foreword .iv
Introduction .v
1 Scope . 1
2 Normative references . 1
3 Terms and definitions . 1
4 Broad spectrum reference neutron radiation fields produced with radionuclide sources .3
4.1 Overview . 3
4.2 Types of calibration sources . 3
4.3 Source shape and encapsulation . 4
4.4 Photon component of the neutron field . 4
4.5 Energy distribution of neutron source emission rate . 5
4.6 Neutron fluence rate produced by a neutron source . 5
4.7 Determination of the neutron source emission rate . 6
4.8 Irradiation facility . 6
5 Reference neutron radiation fields for the determination of the response of
neutron-measuring devices as a function of neutron energy .7
5.1 Overview . 7
5.2 General properties . 7
5.3 Reference neutron radiation fields produced with particle accelerators . 8
5.3.1 General requirements . 8
5.3.2 Energy of charged particles . 8
5.3.3 Neutron spectrum . 9
5.3.4 Parasitic and scattered neutron background . 9
5.3.5 Neutron fluence measurement and monitoring .10
5.4 Reference neutron radiation fields produced with reactors .10
5.4.1 General requirements .10
5.4.2 Production and monitoring .10
6 Reference thermal neutron radiation fields .10
Annex A (informative) Tabular and graphical representation of the neutron spectra for
radionuclide sources .12
252
Annex B (normative) Energy distribution of the neutron emission rate for the Cf source .14
252
Annex C (informative) Characteristics of D O-moderated Cf sources .16
2
241
Annex D (informative) Characteristics of Am-Be sources .20
Annex E (informative) Angular source emission rate characteristics of radionuclide
neutron sources .24
Annex F (normative) Conventional thermal-neutron fluence rate .27
Bibliography .28
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ISO/FDIS 8529-1:2021(E)

Foreword
ISO (the International Organization for Standardization) is a worldwide federation of national standards
bodies (ISO member bodies). The work of preparing International Standards is normally carried out
through ISO technical committees. Each member body interested in a subject for which a technical
committee has been established has the right to be represented on that committee. International
organizations, governmental and non-governmental, in liaison with ISO, also take part in the work.
ISO collaborates closely with the International Electrotechnical Commission (IEC) on all matters of
electrotechnical standardization.
The procedures used to develop this document and those intended for its further maintenance are
described in the ISO/IEC Directives, Part 1. In particular the different approval criteria needed for the
different types of ISO documents should be noted. This document was drafted in accordance with the
editorial rules of the ISO/IEC Directives, Part 2 (see www .iso .org/ directives).
Attention is drawn to the possibility that some of the elements of this document may be the subject of
patent rights. ISO shall not be held responsible for identifying any or all such patent rights. Details of
any patent rights identified during the development of the document will be in the Introduction and/or
on the ISO list of patent declarations received (see www .iso .org/ patents).
Any trade name used in this document is information given for the convenience of users and does not
constitute an endorsement.
For an explanation on the voluntary nature of standards, the meaning of ISO specific terms and
expressions related to conformity assessment, as well as information about ISO's adherence to the
World Trade Organization (WTO) principles in the Technical Barriers to Trade (TBT) see the following
URL: www .iso .org/ iso/ foreword .html.
This document was prepared by Technical Committee ISO/TC 85, Nuclear energy, nuclear technologies,
and radiological protection, Subcommittee SC 2, Radiation protection.
A list of all the parts in the ISO 8529 series can be found on the ISO website.
Any feedback or questions on this document should be directed to the user’s national standards body. A
complete listing of these bodies can be found at www .iso .org/ members .html.
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ISO/FDIS 8529-1:2021(E)

Introduction
This is the first of a set of three International Standards concerning the calibration of dosemeters and
dose rate meters for neutron radiation for protection purposes. It describes the characteristics and
methods of production of the reference neutron radiation fields to be used for calibrations. ISO 8529-2
describes fundamentals related to the physical quantities characterizing the radiation field and
calibration procedures in general terms, with emphasis on active dose rate meters and the use of
radionuclide sources. ISO 8529-3 deals with dosemeters for area and individual monitoring, describing
the respective procedures for calibrating and determining the response in terms of the International
Commission on Radiation Units and Measurements (ICRU) operational quantities. Conversion
coefficients for converting neutron fluence into these operational quantities are provided in ISO 8529-3.
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FINAL DRAFT INTERNATIONAL STANDARD ISO/FDIS 8529-1:2021(E)
Reference neutron radiations fields —
Part 1:
Characteristics and methods of production
1 Scope
This document specifies the reference neutron fields, in the energy range from thermal up to 20 MeV,
for calibrating neutron-measuring devices used for radiation protection purposes and for determining
their response as a function of neutron energy.
This document is concerned only with the methods of producing and characterizing the reference
neutron radiation fields. The procedures for applying these radiation fields for calibrations are
described in References [1] and [2].
The reference neutron radiation fields specified are the following:
— neutron fields from radionuclide sources, including neutron fields from sources in a moderator;
— neutron fields produced by nuclear reactions with charged particles from accelerators;
— neutron fields from reactors.
In view of the methods of production and use of them, these reference neutron radiation fields are
divided, for the purposes of this document, into the following three separate clauses:
— In Clause 4, radionuclide neutron sources with wide spectra are specified for the calibration of
neutron-measuring devices. These sources should be used by laboratories engaged in the routine
calibration of neutron-measuring devices, the particular design of which has already been type
tested.
— In Clause 5, accelerator-produced monoenergetic neutrons and reactor-produced neutrons with wide
or quasi monoenergetic spectra are specified for determining the response of neutron-measuring
devices as a function of neutron energy. Since these reference neutron radiation fields are produced
at specialized and well-equipped laboratories, only the minimum of experimental detail is given.
— In Clause 6, thermal neutron fields are specified. These fields can be produced by moderated
radionuclide sources, accelerators, or reactors.
2 Normative references
The following documents are referred to in the text in such a way that some or all of their content
constitutes requirements of this document. For dated references, only the edition cited applies. For
undated references, the latest edition of the referenced document (including any amendments) applies.
ISO 29661, Reference radiation fields for radiation protection — Definitions and fundamental concepts
3 Terms and definitions
For the purposes of this document, the terms and definitions of ISO 29661 and the following apply:
ISO and IEC maintain terminological databases for use in standardization at the following addresses:
— ISO Online browsing platform: available at https:// www .iso .org/ obp
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ISO/FDIS 8529-1:2021(E)

— IEC Electropedia: available at https:// www .electropedia .org/
3.1
neutron emission rate of a neutron source
B
differential quotient of N with respect to time, where N is the number of neutrons being emitted from
the source, in all directions
dN
B=
dt
–1
Note 1 to entry: The unit of the neutron emission rate is s .
3.2
direction distribution of the neutron emission rate
angular distribution of the neutron emission rate
B
Ω
differential quotient of B with respect to solid angle, where Ω is a specific spatial direction
dB
B =
Ω
dΩ
–1 –1
Note 1 to entry: The unit of the direction distribution of the neutron emission rate is s sr .
3.3
energy distribution of the neutron emission rate
spectral neutron emission rate
B
E
differential quotient of B with respect to energy, where E is the neutron energy
dB
B =
E
dE
–1 –1 –1 –1
Note 1 to entry: The unit of the neutron spectral emission rate is s J ; a frequently used unit is s MeV .
Note 2 to entry: The terms “spectrum” and “energy distribution” are considered to be equivalent.
Note 3 to entry: The neutron source emission rate B is derived from B as follows:
E
∞
BB= dE
E
∫
0
Note 4 to entry: At a distance l from a point source, the energy distribution of the fluence rate φ , due to neutrons
E
emitted isotropically from the point source with a spectral neutron emission rate B (neglecting the influence of
E
the air and the surrounding material), is given by:
B
E
ϕ =
E
2
4πl
3.4
fluence-averaged neutron energy E
neutron energy averaged over the energy distribution of the fluence
∞
1
EE=⋅Φ EEd
()
E
∫
Φ
0
where Φ (E) is the energy distribution of the neutron fluence.
E
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ISO/FDIS 8529-1:2021(E)

4 Broad spectrum reference neutron radiation fields produced with
radionuclide sources
4.1 Overview
In this clause, reference neutron radiation fields produced by radionuclide neutron sources are
specified, which are particularly suited for the calibration of neutron-measuring devices (see Reference
[2]).
Thermal neutron reference fields are achievable by moderating radionuclide sources, but are covered
by Clause 6.
4.2 Types of calibration sources
The neutron sources given in Table 1 shall be used to produce reference neutron radiation fields. The
numerical values given in Table 1 are to be taken only as a guide to the prominent features of the
sources, since the properties of a specific source vary with the construction of the source, because
of scattering and absorption of neutron and gamma radiation, and with the isotopic impurities of the
radioactive material used. Hence details of the source encapsulation are specified (see 4.3), and the
method for determining the anisotropy of the neutron emission is specified (see Annex E).
252 252
Cf has a high specific neutron emission rate and Cf sources are therefore comparatively small.
Because of their short half-life of 2,647 years, they need regular replacement.
252 252
The D O-moderated Cf source is ideally composed of a point Cf source located in the centre of a
2
300 mm diameter heavy-water sphere, surrounded by
a) an iron shell, and
b) a cadmium shell with thicknesses 0,8 mm and 1 mm, respectively.
In practice, a number of designs have been developed in reference laboratories, being slightly different
in terms of construction details, such as the guide used to locate the source in the sphere centre, the
material used to contain the heavy water, and the structure used to suspend or hold the moderating
252
sphere. In addition, every moderating assembly has specific D O purity and Cf source capsule. The
2
experience of reference laboratories suggests that variability in the construction of D O-moderated
2
252 [3]
Cf sources results in non-negligible differences in the energy distribution of the neutron fluence .
252
Laboratories should characterize their D O-moderated Cf sources by simulations and spectral
2
measurements. The energy distribution of the neutron emission rate and spectrum-averaged quantities
of these fields should be checked through comparisons. A representative spectrum of the D O-
2
252
moderated Cf source was derived, for the purposes of this document, by Monte Carlo simulations.
In this model, 11,4 % of the source neutrons are absorbed in the moderating assembly. See Annex C for
details.
241
Am-Be (α,n) neutron sources include appropriate alloys, mixtures or compounds of americium, such
as a compressed mixture of americium oxide and beryllium as appropriate. See Annex D for details.
241 [4]-[6] [7][,8]
In addition to the sources listed in Table 1, sources such as Am-B(α,n) , Pu-Li(α,n) ,
8] 241 [6] 241 [9] 244 [10]
Pu-Be(α,n) , Am-F(α,n) , Am-Li(α,n) and Cm are also used but are not addressed
1)
specifically in this document .
237 238
1) Plutonium-based (α,n) sources may actually include more than one plutonium isotope, such as Pu, Pu,
239 240 241 242
Pu, Pu, Pu and Pu.
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ISO/FDIS 8529-1:2021(E)

Table 1 — Reference radionuclide neutron sources for calibrating neutron-measuring devices
Ratio of photon to neutron
Fluence-averaged Specific source
Half-life ambient-dose-equivalent
a b
energy emission rate
Source
c
rates
d –1 –1
a MeV s kg
252
Cf (D O moder-
2 15 e
2,647 0,57 2,1 × 10 <0,18
ated)
252 15 f
2,647 2,13 2,4 × 10 0,05
Cf
–1 –1
  s Bq
241 –5 h
Am-Be(α,n) 432,6 4,17 6 × 10 <0,035
g
small source 4,05
large source
a
The reported values are calculated applying the definition of the fluence-averaged neutron energy given in 3.4 to the
spectra tabulated in Annexes B, C and D.
b 252 241
For Cf sources, the specific emission rate is related to the mass of californium. For the Am-Be sources, this is
241
related to the Am activity and is subject to variations according to manufacturing process and degree of mixing. For
252 241
both Cf and Am-Be, these are indicative values only. For any source used to produce reference neutron fields, a
determination of the neutron emission rate is needed. Information on the sources is given in references [3][11][12] for
252 252 241
moderated Cf, Reference [13] for Cf, and references [4][5][14][16] for Am-Be.
c
Calculated on the basis of the neutron spectra given in Annexes B, C and D and the conversion coefficients given in
reference [17].
d 252 241
1 a = 1 mean solar year = 31 556 926 s or 365,242 20 days. Uncertainties on Cf and Am half-life can be assumed as
0,1 % (k=1) and 0,14 % (k=1) respectively. Half-life and related uncertainty are taken from Reference [18].
e
Data from References [12][19].
f 252
For approximately 2,5 mm thick steel encapsulation. The low energy gamma spectrum of Cf is easily shielded by
the small amount of steel in the encapsulation. Other construction details are likely to affect the ratio. Data for the photon
252
component of the Cf field are available in references [20][22].
g 241
For definition of "small" and "large" Am-Be source, see Annex D.
h
For sources enclosed within an additional 1 mm to 2 mm thick lead shield, see 4.4 for more information.
4.3 Source shape and encapsulation
The shape of the source would ideally be spherical, but most practical sources are cylindrical. In the
latter case, it is preferable that the diameter and length are approximately the same. The thickness of
241
the encapsulation should be uniform and small compared to the external diameter. For a Am-Be(α,n)
source, the spectral distribution, mainly in the energy range below approximately 2 MeV, depends, to
[5][15][16]
some extent, on the size and the composition of the source . See Annex D for more details.
[23]
Sources should comply with ISO 2919 encapsulation requirements .
4.4 Photon component of the neutron field
252
For Cf, the ratio of photon to neutron ambient dose equivalent rate is dependent upon the age of
the source because of the build-up of gamma-emitting fission products, as well as upon source
encapsulation. The 5 % value reported in Table 1 refers to new sources. During the first 30 years, this is
[20][22]
likely to remain below 10 % .
241
The Am-Be(α,n) source may be wrapped in a lead shield to reduce the gamma component. A
[20][21]
thickness of 1 mm to 2 mm reduces the photon to neutron dose-equivalent rate to less than 3,5 %
[23]
. This ratio does not depend on the Am activity and source encapsulation. The lead shield produces a
negligible change (less than 1 %) in the neutron dose equivalent rate. In the absence of the lead shield,
the photon to neutron dose equivalent rate (mainly from 59,5 keV gamma radiation) depends upon
[20]
the source construction. Based on bibliography data , it decreases as the physical size of the source
increases. Typical values for bare sources are 50 % for small sources (in the order of 37 GBq), 30 % and
20 % for larger sources (370 GBq and 555 GBq respectively).
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4.5 Energy distribution of neutron source emission rate
The tabular and graphical representation of neutron spectra in this document is addressed in Annex A.
252
The energy distribution reported in Annex B shall be used for Cf sources.
252
The spectrum of the D O-moderated Cf source is affected by the construction details of the
2
moderating sphere, D O purity, and any additional material surrounding the source. See Annex C for
2
details.
241
For Am-Be, sources with different capsules, americium activity, chemical composition, granularity of
the active material, and construction methods, result in slightly different spectra. This is discussed in
Annex D.
The fluence-averaged fluence to dose equivalent conversion coefficients, h can be derived from the
Φ
spectra using Formula (1):
∞
1
hh= ()EEΦ d (1)
ΦΦ E
∫
Φ
0
where Φ is taken to be proportional to B and h (E) is the energy-dependent fluence to dose equivalent
E E Φ
conversion coefficient from Reference [17].
4.6 Neutron fluence rate produced by a neutron source
The fluence rate produced by a neutron source is determined primarily from the neutron emission rate
of the neutron source, B, and the distance between the source centre and the point of test. Neutron
sources generally show anisotropic neutron emission in a coordinate system fixed in the geometrical
centre of the source. The coordinate system is shown in Figure 1.
The neutron emission rate, B, and its direction distribution, dB/dΩ, in the direction used for calibrations,
shall be determined (see also Annex E).
[24]
For the purposes of determining the direction distribution , the measuring device should have the
smallest solid angle consistent with deriving good statistics and should have sufficiently small energy
dependence of the fluence response to avoid sensitivity to changes of the energy with the angle.
Anisotropy measurements should be corrected for the contribution of scattered neutrons.
Once this is done, the neutron fluence rate, at a distance, l, from the centre of the source in a direction
for which θ = 90°, may then be taken as per Formula (2):
dB 1
ϕ =× (2)
()19, 0°
2
dΩ
l
The neutron fluence rate obtained from this expression still has to be corrected for air attenuation,
and scattering from air and the surrounding material. These corrections, which are only negligible in
exceptional circumstances, are described in detail in Reference [1].
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ISO/FDIS 8529-1:2021(E)

Figure 1 — Coordinate system for the case of an anisotropically emitting source
4.7 Determination of the neutron source emission rate
241 252
The emission rate from Am-Be(α,n) and Cf sources shall be measured by a reference laboratory
before use. Reference laboratories can generally measure the emission rate of neutron sources to within
[25]
a relative standard uncertainty of about 1,5 % (k=1) .
For americium-beryllium sources there is the possibility that, with time, the constituent components
may shift with respect to each other, with a resultant change in the neutron source emission rate.
252
The source emission rate of a Cf source shall be corrected for radioactive decay on a day-to-day basis.
250
It is important to take into account the decay of all the constituents of the source including the Cf,
254 248 252 [26]
Cf, and Cm in available Cf sources . Therefore, the manufacturer shall supply a certificate of
the isotopic composition.
It is recommended that the emission rate of neutron sources be checked every five years. An alternative
to recalibrating the sources in the manganese sulphate bath is to perform regular stability tests against
stable instruments or against other sources.
252 250
For Cf sources expected to have more than 5 % neutron emission due to the combination of Cf and
248
Cm, these tests should take place more frequently.
4.8 Irradiation facility
In general, irradiation rooms have thick walls (for example concrete) for shielding. In this case, the inside
dimensions should be as large as practically possible. The magnitude of the correction for room- and air-
scattered neutrons, and the resulting uncertainty in the field quantities, depend critically on the size of
the room. In all cases, the effects of scattered neutrons may be characterized through measurements
2
with a shadow cone and investigations of deviations from the 1/l -relationship (where l is the distance
between the neutron source and the reference point detector). Details of the recommended calibration
procedures are dealt with in Reference [1].
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5 Reference neutron radiation fields for the determination of the response of
neutron-measuring devices as a function of neutron energy
5.1 Overview
In this clause, reference neutron radiation fields produced by particle accelerators and nuclear reactors
are specified. Those with nearly-monoenergetic spectra may be especially suited for the determination
of the response of neutron-measuring devices as a function of neutron energy. These fields may also
be used to determine dose equivalent rate dependence and directional dependence. Radiation fields
specified in this clause may also be used for the calibration of neutron-measuring devices.
Thermal neutron fields are achievable at reactors and by moderating neutrons from particle accelerators
or radionuclide neutron sources, but are covered by Clause 6.
5.2 General properties
The recommended neutron energies and the methods used for their production are given in Table 2,
along with relevant references. These energies were chosen for practical reasons, including yield, even
spacing in logarithmic energy scale, and availability of data from international comparisons. Some of
them were chosen because they can be produced in multiple ways (see for example 0,024 MeV).
Other energies can be used, provided they are well characterized. Methods to produce these energies
and to characterize the fields can be found in References [27] and [28].
With accelerators, the neutron energy range between 2 keV and 19 MeV can be covered in principle
using protons and deuterons up to 3,5 MeV, except for the gap region (6 MeV to 13 MeV).
Production of monoenergetic neutrons at 0° is usually advantageous because it shows a maximum in
the yield and a minimum in the variation of the energy and the yield with the angle. But angles larger
[29]
than 0° c
...